Похожие симуляторы
Продолжите с близкими темами в этой категории — или все 65 в «Химия».
Вырождение в двумерной потенциальной яме
Частица в прямоугольной бесконечной яме: ψ_{n_x,n_y} ∝ sin(n_x πx/L_x) sin(n_y πy/L_y), E ∝ (n_x/L_x)² + (n_y/L_y)². В квадрате (n_x, n_y) ↔ (n_y, n_x) — случайное вырождение; при деформации дублеты расщепляются.
Собственные состояния потенциальной ямы
Стационарные ψ_n и |ψ_n|²: бесконечная прямоугольная яма или гармонический осциллятор; фаза e^{−iE_n t/ℏ} (ℏ = 1).
Функция Вигнера
Квазивероятность W(x, p) в фазовом пространстве для гауссова одномодового состояния: когерентное |α⟩, смещённое сжатое D(α)S(ξ)|0⟩ и тепловое. Эллипс 1σ поворачивается на половину фазы сжатия и сжимается ниже вакуумного предела по одной квадратуре.
Распределение Максвелла–Больцмана и энергия активации
Плотность f(E) по поступательной энергии; доля молекул выше порога активации; сравнение с множителем Аррениуса exp(−Eₐ/RT).
Частица в потенциальной яме
Суперпозиция состояний n = 1 и n = 2: эволюция |Ψ|² во времени и среднее ⟨E⟩ (модельные единицы).
Бета-распад: спектр электронов
При β⁻-распаде кинетическая энергия электрона распределена непрерывно до края Q; недостающая энергия уносится электронным антинейтрино.