PhysSandbox
Mecânica clássicaOndas e somEletricidade e magnetismoÓptica e luzGravidade e órbitasLaboratórios
🌙Astronomia e o céu🌡️Termodinâmica🌍Biofísica, fluidos e geociências📐Visualização matemática🔧Engenharia🧪Química
PTENRUES

Simuladores relacionados

Continue com temas próximos desta categoria — ou todos os 48 em «Engenharia».

Toda a categoria →
NovoUniversidade / pesquisa

Bode e Nyquist

Abrir o simulador

Clique no plano s: polos (●) e zeros (×) reais ou em pares conjugados; G(s)=K∏(s−z)/∏(s−p). Diagramas de Bode e de Nyquist com o ponto −1; margens de fase e de ganho.

NovoUniversidade / pesquisa

Carrinho–pêndulo: LQR, MPC e PID

Abrir o simulador

Carrinho não linear com pêndulo invertido: linearização no topo, LQR discreto (Riccati), MPC linear-quadrático de horizonte finito com P∞ terminal e PID manual — um só limite de força.

NovoUniversidade / pesquisa

Modulação AM / FM

Abrir o simulador

Portadora e mensagem: envoltória AM e fase FM; oscilograma e captura do espectro pela TFD.

NovoUniversidade / pesquisa

Controlador PID

Abrir o simulador

Carrinho num trilho: ganhos Kp, Ki, Kd e impulsos aleatórios de velocidade rumo à referência x = 0.

NovoUniversidade / pesquisa

Sintonia de um PID

Abrir o simulador

Resposta ao degrau de uma planta de segunda ordem: sobressinal, tempos de subida e de acomodação, regra de Ziegler–Nichols Ku/Pu, saturação e rejeição a perturbação.

NovoEscola

Mecanismo de quatro barras

Abrir o simulador

Esquema manivela-balancim: comprimentos das barras, velocidade da manivela, curva do acoplador.

PhysSandbox

Simuladores interativos de física, química e engenharia para alunos, professores e para quem tem curiosidade.

Física

  • Mecânica clássica
  • Ondas e som
  • Eletricidade e magnetismo

Ciência

  • Óptica e luz
  • Gravidade e órbitas
  • Astronomia e o céu

Mais

  • Termodinâmica
  • Biofísica, fluidos e geociências
  • Visualização matemática
  • Engenharia
  • Química

© 2026 PhysSandbox. Simuladores científicos interativos e gratuitos.

PrivacidadeTermosContato
Início/Engenharia/Lugar das raízes

Lugar das raízes

O mesmo editor de polos e zeros: trajetórias dos polos de malha fechada ao varrer K em escala logarítmica, assíntotas e trecho do eixo real; raízes de Durand–Kerner no K atual.

Planta G(s) e ganho da malha K

1
2.5
40

Característica: D(s) + K · g₀ · N₀(s) = 0, com D = ∏(s−p), N₀ = ∏(s−z).

Polos
0.00
-2.00
Zeros
-3.00

Atalhos de teclado

  • •Shift+clique apaga o polo ou o zero mais próximo. Os zeros bloqueiam-se se ficar deg N ≥ deg D (G inadmissível).

Grandezas medidas

deg D, deg N2, 1
Própria?sim
Polos da malha fechada no SPD1

Sobre o modelo

O lugar das raízes mostra como se movem os polos da malha fechada ao mudar o ganho da malha. Realimentação negativa unitária com uma planta escalar G(s) = g₀ ∏(s − z_i) / ∏(s − p_j) — o mesmo clique no plano s do laboratório de Bode/Nyquist. A equação característica da malha é 1 + K G(s) = 0, na forma polinomial D(s) + K g₀ N₀(s) = 0, em que D e N₀ são polinômios mônicos da lista de polos e zeros. A varredura logarítmica de K dá linhas quebradas coloridas: um esboço discreto do lugar das raízes. Se deg D > deg N desenham-se as assíntotas (centroide e ângulos) e o trecho do eixo real segundo a regra do «número ímpar de polos e zeros reais à direita». As raízes em cada passo de K buscam-se com a iteração de Durand–Kerner para o polinômio mônico; entre passos reutiliza-se o vetor de raízes do K anterior e uma permutação gulosa para a continuidade visual dos ramos (é um adorno do gráfico, não um substituto da demonstração de Evans). O controle do K atual recalcula as raízes com partida a quente a partir do passo de varredura mais próximo; os anéis dourados marcam essas raízes e o contador, os polos da malha fechada no SPD, para uma leitura rápida de instabilidade.

Para quem: Teoria clássica de controle: lugar das raízes de Evans, o mesmo editor de polos e zeros que em Bode/Nyquist.

Conceitos-chave

  • lugar das raízes
  • equação característica
  • realimentação unitária
  • polos e zeros da malha aberta
  • assíntotas
  • regra do eixo real
  • Durand–Kerner
  • estabilidade da malha fechada

Como funciona

1 + K·G(s) = 0 com G = g₀∏(s−z)/∏(s−p) é D + K g₀ N₀ = 0; o traçado em log K e Durand–Kerner dão o esboço dos ramos; as assíntotas e o eixo real são as pistas clássicas de Evans; o emparelhamento de raízes entre passos é para suavizar as linhas, não uma demonstração.

Fórmulas principais

1 + K G(s) = 0 ⟺ D(s) + K g₀ N₀(s) = 0
σ_a = (Σ p_i − Σ z_i) / (n − m), θ_k = (2k+1)π / (n − m)

Perguntas frequentes

Por que a linha colorida às vezes «salta» entre passos de K?
Os ramos do lugar podem cruzar-se ou quase fundir-se; o emparelhamento guloso de raízes entre K vizinhos às vezes confunde um par num passo. Suba o K máximo da varredura ou acompanhe a olho ao longo de σ; para qualidade de publicação faz falta um rastreamento de ramos de verdade, não este esboço de aula.
As assíntotas tracejadas substituem o lugar em si?
Não: é a receita de Evans para os n − m ramos que vão ao infinito quando K → ∞. As linhas quebradas continuam saindo das raízes do polinômio; os raios são geometria de apoio quando n > m.
Por que se bloqueiam zeros se ficar deg N ≥ deg D?
A planta deve continuar estritamente própria na formulação clássica com realimentação unitária (comportamento limitado em alta frequência). A interface não deixa acrescentar zeros que deem um G inadmissível.
Durand–Kerner garante a convergência?
Não: como muitas iterações simultâneas é uma heurística, mas com partida a quente e graus moderados aqui funciona de modo estável. Se as raízes ficarem numa disposição exótica, desloque um pouco um polo ou o K; as predefinições destinam-se a polinômios de aula.