PhysSandbox
Mécanique classiqueOndes et sonÉlectricité et magnétismeOptique et lumièreGravité et orbitesTravaux pratiques
🌙Astronomie et le ciel🌡️Thermodynamique🌍Biophysique, fluides et géosciences📐Visualisation mathématique🔧Ingénierie🧪Chimie
FRENRUESPT

Simulations voisines

Poursuivez avec des thèmes proches de cette catégorie — ou les 65 de «Électricité et magnétisme».

Toute la catégorie →
NouveauCollège–lycée

Tube à courants de Foucault

Lancer la simulation

Chute d’un aimant : dans l’air dv/dt = g, dans un tube de cuivre dv/dt = g − k v (modèle linéaire de résistance).

NouveauCollège–lycée

Moteur et générateur à courant continu

Lancer la simulation

Bobine dans un champ B : moteur V = IR + kω, générateur E = kω sur une charge — un même coefficient k, deux régimes.

NouveauUniversité

Inductance mutuelle

Lancer la simulation

Deux bobines couplées : coefficient de couplage k et inductance mutuelle M = k√(L₁L₂). Un courant sinusoïdal au primaire induit un courant au secondaire à travers la charge R₂.

NouveauCollège–lycée

Circuit RL

Lancer la simulation

Circuit RL série : τ = L/R, montée et descente du courant i(t), tension aux bornes de la bobine ; en régime permanent i = V/R.

Collège–lycée

Champ magnétique

Lancer la simulation

Champ d'aimants droits et de fils rectilignes parcourus par un courant : grille de flèches B et lignes de champ.

NouveauCollège–lycée

Loi de Biot–Savart

Lancer la simulation

Fil droit infini : B ∝ 1/r ; spire — somme de segments par la loi de Biot–Savart ; carte en fausses couleurs et sonde.

PhysSandbox

Simulations interactives de physique, chimie et ingénierie pour les élèves, les enseignants et les curieux.

Physique

  • Mécanique classique
  • Ondes et son
  • Électricité et magnétisme

Sciences

  • Optique et lumière
  • Gravité et orbites
  • Astronomie et le ciel

Plus

  • Thermodynamique
  • Biophysique, fluides et géosciences
  • Visualisation mathématique
  • Ingénierie
  • Chimie

© 2026 PhysSandbox. Simulations scientifiques interactives et gratuites.

ConfidentialitéConditionsContact
Accueil/Électricité et magnétisme/Induction électromagnétique

Induction électromagnétique

On déplace un aimant à travers une bobine : flux Φ, f.é.m. ε = −dΦ/dt et courant induit.

Bobine et circuit

120
50 Ω
1
0.12

Le flux Φ est maximal lorsque l'aimant est au centre de la bobine. Faraday : ε = −dΦ/dt (le flux total embrassé inclut N).

Raccourcis clavier

  • •Faites glisser l'aimant à gauche et à droite à travers la bobine
  • •Réglez N et R pour voir l'échelle du courant

Mesures

Φ (flux embrassé)0.0000
ε (induite)0.0000(rel.)
I0.00000(rel.)

Graphiques

À propos du modèle

L'induction électromagnétique : une variation du flux magnétique à travers un circuit induit une f.é.m. Loi de Faraday ε = −dΦ_B/dt ; pour une spire plane, Φ_B = BA cos θ. Le signe est celui de la loi de Lenz : le courant induit s'oppose à la cause de la variation de flux. On fait passer l'aimant dans la bobine — flux, f.é.m. et courant sont visibles ; à l'arrêt, dΦ/dt = 0 et le courant s'annule. Le modèle ne tient pas compte de l'auto-induction de la bobine, des R et C parasites ni de la non-linéarité d'un noyau.

Public : Lycée et L1 : loi de Faraday, loi de Lenz, flux magnétique.

Notions clés

  • induction électromagnétique
  • loi de Faraday
  • flux magnétique
  • f.é.m.
  • loi de Lenz
  • courant induit

Comment ça marche

Le mouvement de l'aimant change le flux Φ à travers la bobine. Loi de Faraday : ε = −dΦ/dt (Φ tient déjà compte de N spires). Courant I = ε/R. Le signe suit Lenz : le courant induit crée un champ qui s'oppose à la variation de flux.

Formules

ε = − dΦ_total/dt , Φ_total = N Φ_one_turn
I = ε / R

Questions fréquentes

Pourquoi le signe du courant change-t-il si l'on ramène l'aimant en arrière ?
Le signe de dΦ_B/dt change : en enfonçant le pôle nord, le flux croît ; en le retirant, il décroît. D'après Lenz, le courant s'oppose toujours à cette variation.
D'où viennent les pics sur le graphe de la f.é.m. ?
Une grande |ε| signifie une variation rapide du flux : mouvement brusque ou passage dans une zone de fort gradient. Plus l'aimant va lentement, plus ε se rapproche de zéro.
Comment le nombre de spires influe-t-il sur la f.é.m. ?
Chaque spire donne la même f.é.m. ; en série, ε = N ε_spire. Plus de spires, plus de tension induite à la même vitesse de l'aimant.
Pourquoi le courant s'annule-t-il quand l'aimant est immobile ?
Un flux constant donne dΦ_B/dt = 0, donc ε = 0. Sans source extérieure, le courant établi est nul dans ce modèle idéal.