Рассеяние Резерфорда
Модель 'Рассеяние Резерфорда' визуализирует гиперболические траектории заряженной частицы, например, альфа-частицы, отклоняемой отталкивающей кулоновской силой массивного, неподвижного атомного ядра. Данное моделирование является прямым применением классической механики к задаче о центральной силе, управляемой отталкиванием по закону обратных квадратов. Основная физика выводится из законов сохранения энергии и момента импульса. Полная энергия E = (1/2)μv₀² определяет форму орбиты, в то время как момент импульса L = μv₀b, задаваемый начальной скоростью v₀ и прицельным параметром b, определяет плоскость орбиты частицы и расстояние наибольшего сближения. Результирующая траектория является гиперболой, а угол рассеяния θ задаётся формулой Резерфорда: cot(θ/2) = (2E b) / (k), где k = (q₁q₂)/(4πε₀). Изменяя b и E, пользователи видят, как эти параметры управляют отклонением — от плавного изгиба до резкого обратного рассеяния. Модель упрощает реальный акт рассеяния, рассматривая ядро как неподвижный точечный заряд и пренебрегая релятивистскими эффектами, ядерными силами и потерями на излучение. Также предполагается идеальный вакуум. Работа с этим симулятором укрепляет понимание законов сохранения при движении в центральном поле, геометрии конических сечений в физике и исторического эксперимента, открывшего атомное ядро.
Для кого: Студенты-физики младших курсов, изучающие классическую механику, центральные силы и историческое развитие атомных моделей. Также будет полезен преподавателям для демонстрации связи законов сохранения с явлениями рассеяния.
Ключевые понятия
- Кулоновское рассеяние
- Прицельный параметр
- Угол рассеяния
- Центральная сила
- Гиперболическая орбита
- Сохранение момента импульса
- Модель Резерфорда
- Расстояние наибольшего сближения
Как это работает
История открытия ядра: обратное рассеяние на большие углы указало на компактный заряженный центр — а не на размазанную «пудинговую» модель положительного заряда.
Часто задаваемые вопросы
- Почему траектория всегда гипербола, а не эллипс, как орбита планеты?
- Форма орбиты определяется полной энергией. Для притягивающей силы 1/r², как гравитация, связанные орбиты (отрицательная полная энергия) являются эллипсами. В рассеянии Резерфорда кулоновская сила отталкивающая, что даёт частице положительную полную энергию, соответствующую несвязанным гиперболическим траекториям. Частица приходит из бесконечности и уходит в бесконечность после отклонения.
- Что физически представляет прицельный параметр?
- Прицельный параметр (b) — это перпендикулярное расстояние между начальным вектором скорости налетающей частицы и параллельной линией, проходящей через центр ядра-мишени. Он количественно характеризует, насколько столкновение является 'нецентральным'. Большой b приводит к слабому отклонению, а b=0 соответствует лобовому столкновению, приводящему к прямому обратному рассеянию.
- Показывает ли этот симулятор то, что Резерфорд реально наблюдал в своём эксперименте?
- Он визуализирует траекторию одной альфа-частицы. Реальный эксперимент наблюдал статистическое распределение множества частиц. Знаменитый результат состоял в том, что крошечная доля частиц рассеивалась на очень большие углы, что и объясняет эта модель: только частицы с очень малым прицельным параметром (направленные почти прямо на ядро) претерпевают рассеяние на большие углы, что доказывает, что ядро мало и массивно.
- Почему ядро неподвижно и не движется? Реалистично ли это?
- Это ключевое упрощение модели. Поскольку ядро в тысячи раз массивнее альфа-частицы, его отдача пренебрежимо мала. Для точных расчётов используется приведённая масса (μ), но фиксация ядра является отличным приближением, которое делает визуализацию нагляднее и соответствует анализу в оригинальной работе Резерфорда.
Ещё из «Классическая механика»
Другие симуляторы в этой категории — или все 71.
Идеальный линейный вихрь
Поле скоростей v_θ = Γ/(2πr); схема циркуляции и потенциального течения.
Рычаг предплечья (3-го рода)
Ось вращения в локте, нагрузка на кисти, плечо силы мышцы — оценка крутящего момента.
Сообщающиеся сосуды и манометр
Гидростатическое равновесие, разность давлений в U-образной трубке ΔP = ρgΔh и вертикальный напор в наклонной трубке.
Простые механизмы
Клин, колесо и ось, винт: идеальное механическое преимущество в зависимости от геометрии.
Статика арки и клина
Распор в каменной арке и разложение сил в клине (схематично).
Boids (Стайное поведение)
Разделение, выравнивание, сплочение на торе; курсор как сигнал хищника.